13/11/21 18:03:19.04
こういう奴が居ても、まともなレスをする奴も居るからと、
見ていたが、とうとう、ごみしかないスレになったので、
今日でこのスレ見るの終わりにします。
バイバイ
514:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/21 21:45:14.43
>>513
>まともなレス
書き込みだろう
515:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 12:44:49.90
i*Eの電磁波が空間を漂っている
電磁波ｈν内部では位相が変わり
i*E(cosx+isinx)になる ｘ＝(-ｈν/E)とすると
ｈνが極小なのでiE+hνが存在するように見える
電子はこのiEが重力場で回転させられ安定したもの
電子が抵抗にぶつかると位相がずれて外にはじき出されるため電磁波をばらまく
516:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 15:01:16.31
NGワードで透明あぼーんしている自分には、いたって平穏なスレに見える
504、513、514 と発言番号の歯抜けは激しいけど
517:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 16:22:56.77
虚数空間にはＥのエネルギーが飛び交い質量はiＥの渦
実数空間にはiＥのエネルギーが飛び交い質量はＥの渦
i*E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒iE+hν
E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒E-ihν
虚数空間と実数空間のエネルギーを足したものは常に０
（E-ihν）^2+(iE+hν)^2=0
iE*e^[ｈν/(iE)]がｈνの持つエネルギー
空間を光速でただようiEが質量に吸収されることで質量は存在を維持する
また質量からiEは湧き出す
エネルギーを質量に照射すると質量が吹き飛ぶのは質量に照射されなければならないiEが減少するため
エネルギーｈνとエネルギーｈｆの重複部ではエネルギーがｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）になる
518:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 18:03:17.97
Peskinの2.3節で、クライン・ゴルドン場の運動量表示の一粒子状態を
|p>=√(2E[p])a†[p]|0> 但しE[p]=√(p^2+m^2)、a†[p]|は生成演算子
で定義すると
U(Λ)|p>=|Λp> 但し、Λはローレンツ変換、U(Λ)はあるユニタリ作用素
となるとありますがわかりません。よろしくお願いします。
519:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 19:38:12.38
>>518
何がわからないの
520:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 21:11:53.49
>>519
U(Λ)の存在
521:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 00:36:48.42
hνとｈｆの光エネルギーを別々に照射したときと
合成してｈ√(ν＾２＋ｆ＾２）の光エネルギーを照射したとき
受け取るエネルギーが同じならエネルギーを吸収する質量内部で流れる時間は多いエネルギー量を受けるほど遅くなる
mc^2+hν=(m+hν/C^2)*C^2
m/√(1-2ｈν/mc^2)≒(m+hν/C^2)
質量が大きなほどｈνは吸収されにくい
またｈνを浴びている質量mは√(2ｈν/m)の速度でエネルギー放射方向に運動している
質量Ｍ近傍でも質量ｍは√(2GM/R)で質量Ｍ方向に運動している
つまり重力は質量からエネルギーが放射されているため発生する
質量Ｍから質量ｍにｈνを飛ばすとまた同時に質量ｍから質量Ｍにｈνを飛ばすと
飛ばした側では(i+1)*√(2ｈν/Ｍ)でｍに動いているとみなせ受け手では(i+1)*√(2ｈν/m)でＭに動いているとみなせる
M/2*{ (i+1)*√(2ｈν/Ｍ) }^2+m/2*{ (i+1)*√(2ｈν/m) }^2=4i*hν
つまりｈνだけの光エネルギーの２質量間における交換が4i＊hνのエネルギーを生むということになる
iE*{cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E)}=iE*cos(-hν/E)+ｈν
iE*{1 - cos(-hν/E) }=2ihν
(1-2ｈν/E)=cos(-hν/E)
E*√(2-2cosφ)*sin(ωt)=E*√(1-cosφ)
φ＝-ｈν/E
522:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 08:43:43.04
U(Λ)の存在性って証明できるのか？要請じゃないの？
U(Λ)のユニタリ性の証明ならウィグナーの定理だけど
523:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 09:48:27.12
>>522
implyと書いてあった
要請ならまあそーだろうと思うが
524:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 09:55:22.89
U(Λ)の存在性って結局、状態ベクトルが
いかなる運動量ベクトルを持つ粒子も記述できる、ということと同値だろ？
それは要請せんといかんのちゃう
525:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 11:42:50.05
>>524
>いかなる運動量ベクトルを持つ粒子も記述できる、ということと同値だろ？
違うような、別の本も調べてみるが
これは認めて先に進むは、ありがとう
526:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 17:58:51.03
九後さんの本だと状態の確率値が保存されなければならないという
量子論において当然のようにユニタリーなU(Λ)を要請してあった。
単なる変換だと状態ベクトルがやばいな。=>物理的にはどうか？
527:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 23:25:16.59
∫[0→π] 2πsinθ/(1-(v/c)cosθ) dθ=(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}
lim[v→0] (2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}≒2π
∫[0→π] 2πsinθ/(1+(0/c)cosθ) dθ=4π
固定された全座標に等量のエネルギーのの湧き出しと吸引をさせる
つまり湧き出すと同時に吸引されるため何も湧き出さないように見える
ランダムに特定の座標を微量に動かすと湧き出しと吸引の量が半分になる
この座標が隣接すると４πの湧き出しと吸引座標から２πの湧き出しと吸引の座標にエネルギーが流れる
この湧き出しと吸引の量で時間の速さが決まるため質量座標で出入りするエネルギーは質量のない座標の1/2
ｖがＣに近づくと(2πc/c)*log{(1+(c/c))/(1-(c/c))}≒∞になるため質量が無限に近づく
log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}＾(c/v)≒1/√(1-（v/ｃ）^2)
この湧き出しを無限にブロック状につむとエネルギーが縦横無尽に光速で伝搬しているように見える
ただ吸引も重複しているため消失する
つまり吸引されなければ光速で移動するエネルギーになる
質量は周囲全方位からの湧き出しが吸収されず一点に表出したもの
(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}=4πとなるｖまでは外からの湧き出しで質量は存在を維持するが
その速度以上では自身からの湧き出しで質量を維持する
∫[0→c] (c/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))} dv=π^2/16
528:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 23:46:08.52
電子は回転した電磁波だが
(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}=4πとなるｖのとき回転が止まり直進する電磁波と区別できないため
この速度では電磁波と電子を区別できない
これ以上の速度になると逆向きの回転をし始めて再び安定していく
529:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 09:48:56.46
Peskin二章まで読んだが、そうだろうなてな感じ
Peskin先生もお勧めのライダーにひよろうかな
530:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 11:15:33.77
>>526
ウィグナーの定理よりU(Λ)のユニタリ性は保証される
531:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 12:24:31.22
>>530
横だけど、これのこと？
URLﾘﾝｸ(www12.ocn.ne.jp)
532:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 12:27:16.20
まあだから>>526はウィグナーの定理と同じことを言ってるな。
533:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 17:33:26.63
B&Dも丁寧に書いてあるな
534:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 18:11:12.43
ウィグナーの定理につながるのはいいとして、議論元は存在性だから、
結局のところ量子論の確率値保存によりローレンツ変換演算子D(Λ)
はU(Λ)となり、対称性を考えるとウィグナーの定理に収まるという事。
535:やんやん ◆yanyan//jacp
13/11/24 19:52:58.04
本質は相対性の原理なんでないの？
ローレンツ変換の前後で運動量基底の状態ベクトルが
同じヒルベルト空間の正規直交系を張るから、
U(Λ)のユニタリ性が要請される。
U(Λ)が存在しないなら、
運動量基底で張られたヒルベルト空間が何らかの形でひしゃげるから、
それが相対性の原理を破る。
536:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 20:50:41.63
>>535
>同じヒルベルト空間の正規直交系を張るから
が物理として量子力学の本質という簡単な話の気が。所詮<U(Λ)ψ|U(Λ)ψ>=<ψ|ψ>。
ユニタリ変換でローレンツ変換をくるめば、量子論/相対論
ともにOKだけな気が。それの数学的基礎としてのウィグナーの定理。
537:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/24 23:59:21.62
運動量演算子Pの表示もわかっちゃた、なーんだった
538:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/25 07:49:52.85
>>534
連続的な変換は生成子λを使って書けて、ローレンツ変換の場合はe^(iλ)はユニタリになる
てだけだと思う
539:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/26 01:42:20.04
E*e^(ix)=E*{cosx+isinx}のエネルギーが空間には漂っており
人間から見ての電磁波エネルギーは√((Ecosx)^2+(Eisinx)^2)
hν=E√(cos2x)
普段はx=2nπ+π/4であり
x=2nπ+π/4+φにずれた時
φ>0のときｈν=Ei√(sin2φ) φ<0のときhν=E√(sin2φ)の電磁波が飛んでいるように見える
重力場が発散するのと電磁波が伝搬するのは同義
質量の周囲ではφが負にずれたエネルギーが回転しているためそれがばらまかれてｈν>0が周囲に発散する
540:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/27 12:34:06.91
c^2*∫(DB*n dS=∫(EH)*n dS
c^2*∇(DB)=∇(EH)
c^2*∫hν dl =ｈν=E
２つの質量が近づくと合計のエネルギーが増えるのは常に２質量間にEのエネルギーが行き来しているので
距離が狭まるとその分が質量に加わる
2MＣ＾２/√(1-2GM/(RC^2))+RE=2MＣ＾２/√(1-2GM/(LC^2))+LE
-2GM^2C^2/(RC^2)+RE=-2GM^2C^2/(LC^2)+LE
Eが二質量の二乗に比例するとする E=M^2*X (Ｒ＞Ｌ)
(R-L)X=(-2G)(R-L)/(RL)
X=(-2G)/(RL) (R≒L)なら Ｘ＝(-2G/R^2)
(-2G/R^2)*4πR^2=-8πGが湧き出しているエネルギー
電場も磁場も発していないような物体からもi*Eとi*Hの電場と磁場を発している
541:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/27 13:26:50.76
登記みたいな奴が場所を塞いでるな
542:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/27 18:42:18.25
∫[0→π] 2πsinθ/{1-(2GM/RC^2)cosθ} dθ≒π*(RC^2/(GM))*log[ {1+(2GM/RC^2)}/{1-(2GM/RC^2)} ]
1/{π*(∞C^2/(GM))*log[ {1+(2GM/∞C^2)}/{1-(2GM/∞C^2)} ] }:1/{π*(RC^2/(GM))*log[ {1+(2GM/RC^2)}/{1-(2GM/RC^2)} ] }=1:√(1-2GM/(RC^2))
C+√(2GM/R) 宇宙空間→質量に移動するときの電磁波速度 C-√(2GM/R) 質量→宇宙空間に移動するときの電磁波速度
C+√(2GM/R)cosθが質量周囲の点から湧き出す電磁波(空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
C-√(2GM/R)cosθが質量周囲の点に吸収される電磁波（空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
[C-√(2GM/R)]が質量から湧き出す電磁波(空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
[C+√(2GM/R)]が質量に吸収される電磁波（空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
外部からEとHをＭに向かって照射すると(E/(2M))の電場と(Ｈ/(2M))の磁場が[C+√(2GM/R)]の速度で吸収され[C-√(2GM/R)]の速度で発散する
(Ｅ/(2))([C+√(2GM/R)]-[C-√(2GM/R)])=E√(2GM/(R)) (H/(2))（[C+√(2GM/R)]-[C-√(2GM/R)])=H√(2GM/(R))
静電場エネルギーは(1/2)εE^2なので ε(GE^2)M/(R) 静磁場エネルギーは(1/2)μH^2なので μ(GH^2)M/(R)
ε(GE^2)M/(R)*μ(GH^2)M/(R)*4πＲ＾２=(4πG^2/C^2)*M^2＊E^4H^4
543:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/28 00:24:42.80
質量ＭがΔｍの質量を電磁波に変えて全方位に均等に放射しても重心は変わらない
ただし特定方向に重点的に放射した際は重心がずれる
{ -(Ｍ-Δｍ)X+Δｍ(Ct/2-X) }/M=0 X=(Δm/M)*Ct/2 (t秒間電磁波を一方向に照射したときの重心の移動距離）
つまりｖ＝(Δm/M)*C/2で移動する
質量が互いに向けて電磁波を打ち合うので重力が起きるとする
ＭとＭをＲ離した距離におくと√(2GM/R)の速度で互いに接近しようとする
(Δm/M)*C/2＝√(2GM/R)
Δｍ＝√(8GM^3/(RC^2))の質量を電磁波に変えて互いに交換し合っている
質量Ａと質量ＢをＲ離した距離におくと√(2GＢ/R)と√(2GA/R)の速度で互いに接近しようとする
(Δa/A)*C/2＝√(2GB/R) (Δb/B)*C/2＝√(2GA/R)
AからＢへΔa＝√(8GA^2B/(RC^2))の質量を電磁波に変えて
ＢからＡへΔb＝√(8GＢ^2Ａ/(RC^2))の質量を電磁波に変えて互いに交換し合っている
√(8GA^2B/(RC^2))=√(8GＢ^2Ａ/(RC^2))になるので
Ａの内部に流れている時間とＢに流れている時間の比は1/√Ａ：1/√Ｂ
1/√(1+M)で質量内部の時間が流れているなら ｈν/C=ΔｍＣ
lim(Δｍ→0) ΔｍＣ＾２/√(1+Δｍ)≒ΔｍＣ＾２-(1/2)（ΔｍＣ）＾２
微小質量は自身の質量の半分を重力を生むための電磁波につかう
544:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/28 07:04:20.59
>>538
訂正 ローレンツ変換がユニタリ作用素で書ける、ていう主張（要請）
545:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/29 00:31:35.79
電気量qの電荷と電気量q'の電荷をＲ離しておく
q/√(1+q'/(2πεR) ) ≒q-qq'/(4πεR) q'/√(1+q/(2πεR) ) ≒q'-qq'/(4πεR)
q>0 q'>0のとき ２電荷を近づけるほど電荷内部の時間は加速し
q>0 q'<0のとき ２電荷を近づけるほど電荷内部の時間は減速する
qの電荷を帯びたｍ/2の質量 qの電荷を帯びたｍ/2の質量がクーロン力で反発しながら重力で引き寄せられ
間の距離を変えない状態で光速で回転しているとき
q^2/(4πεR^2)=Gmm/(4R^2)
2q=m√(4πεG)
質量ｍはm√(4πεG)の電荷を帯びている
546:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/29 14:03:35.38
∫[(2GM/C^2)→∞] E/{1-√(2GM/(C^2R))} - E/{1+√(2GM/(C^2R))} dR
√(2GM/(C^2R))=x
-1/(2R)*√(2GM/(C^2R)) dR=dx
-x^3c^2/(4GM) dR=dx
-8GME/C^2*∫[1→0] 1/[{1-x^2}*x^2 ]dx =MC^2
-8GME/C^2*∫[1→0] [(1/2)*{1/(1+x)+1/(1-x)} +1/x^2 ]dx =MC^2
{(1/2)*log{(1+x)/(1-x)}-1/x}=1/0-1+log√(2/0)
8GME/C^2*=MC^2
E=C^4/{[1/0-1+log√(2/0)]*8G}
547:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/29 16:57:30.83
質量Ｍは静止状態で毎秒Ｅのエネルギーをとりこみ同時に放射している ＭＣ＾２＋Ｅ－Ｅ
取り込まれるエネルギーがＥから(Ｅ+ｈν/2)になり放射されるエネルギーがＥから（Ｅ-hν/2）になると
ＭＣ＾２＋(Ｅ+ｈν/2)－（Ｅ-hν/2）=MC^2+hν つまりＭにｈνを照射したように見える
√[(Ｅ+ｈν/2)*（Ｅ-hν/2）]/E=√(1-(hν/(2E))^2)
MC^2/√(1-(hν/(2E))^2)=MC^2+MC^2/(8E^2)*ｈν
E=√M/(2√2)*C
548:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/29 21:40:24.94
∫[(2GM/C^2)→∞] 4πＲ＾２＊[E/{1-√(2GM/(C^2R))} - E/{1+√(2GM/(C^2R))}] dR
√(2GM/(C^2R))=x
-1/(2R)*√(2GM/(C^2R)) dR=dx
-x^3c^2/(4GM) dR=dx
-32πGME/C^2*∫[1→0] (C^2/(2GM))^2*1/[{1-x^2}*x^7 ]dx =MC^2
-8πEC^2/(GM)*{-1/(6x^6)-1/(4x^4)-1/(2x^2)-(1/2)log(x^2-1)+logx } =MC^2
8GME/C^2*=MC^2
E=C^4/{[1/0-1+log√(2/0)]*8G}
549:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/29 21:58:39.94
電磁波登場、真性
ｽﾚﾘﾝｸ(sci板:70番)
550:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/30 01:10:51.74
質量半径がｖで変化すると質量内部に流れる時間が1-(v/c)になる
半径が光速で膨張すると０の時間が流れ 半径が光速で縮小すると２の時間が流れる
質量0の質量に流れる時間は２ 質量0以上の質量に流れている時間は１
質量外では空間は直進し質量内では回転するためこの時間比になる
電場Eと磁場Hが静止した座標で回転すると質量になるとする
シュバルツシルト半径の円上に静電場エネルギーと静磁場エネルギーが質量エネルギー分存在している
2π*2GM/C^2*(1/2)*(μE^2+εH^2)=MC^2
μE^2=εH^2
μE^2=C^4/(4πG) εH^2=C^4/(4πG)
E=C^2/√(4πGε) H=C^2/√(4πGμ)
つまり上記の電場と磁場が光速でシュバルツシルト半径の円上を光速回転して質量を構成する
551:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/30 01:34:24.29
(1/2)*(μE^2+εH^2)=(1/2)*(√μ*E+i√ε*H)(√μ*E-i√ε*H)
√(μE^2+εH^2)*e^(iφ) φ=arctan[(√ε*H)/(√μ*E)]
√(μE^2+εH^2)*e^(-iφ) φ=arctan[-(√ε*H)/(√μ*E)]
ｈν＝Ｅ*i^cosθ+H*i^sinθ
電磁波は電場と磁場が虚数性を互いに交換し合いながら光速で進むもの
552:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/30 23:10:46.54
電流Ｉが直進するとＩの周囲に右回りにＢが発生
磁束Bが直進するとＢの周囲に左回りにＥが発生
電場Ｅが直進すると電荷Ｑが直進しているとみなせ電流I'とみなせる
Ｉ'が直進するとＩ'の周囲に右回りにＢ'が発生
B'が直進するとＢ'の周囲に左回りにＥが発生
B=μIsinωt/(2πR)
φ＝μIsinωt/(2πR)*S
∫Ｅds=-μωIcosωt/(2πR)*S
Ｅ＝-μωIcosωt/(2πR)
-εμωIcosωt/(2πR)=Q
εμω^2Isinωt/(2πR)=dQ/dt=I
B'=εμ^2ω^2μIsinωt/(2πR)^2
E'=-εμ^2ω^3μIcosωt/(2πR)^2
Q'=-ε^2μ^2ω^3μIcosωt/(2πR)^2
I'=ε^2μ^2ω^4μIsinωt/(2πR)^2
ε^2μ^2ω^4μIsinωt/(2πR)^2=εμω^2Isinωt/(2πR)=Isinωｔ
ω^2=(2πR)/(εμ)
ω=√(2πR)＊Ｃ
ω=√(4πGM/C^2)*C
ω=√(4πGM)
電子が光速で運動するとＭが無限に近づき周波数が無限に近づくため電磁波として認識可能な周波数になる
553:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/01 03:22:24.01
ω=√(4πGM)
２πν=√(4πGM)
ν=√(GM/π)
hν=h√(GM/[π*√(1-(v/c)^2))を常に全方位に照射している
電子は電磁波の円だとすると運動するとシュバルツシルト半径が増加し電磁波円の半径が増加するため
そのさいに電磁波が磁場と電場にわかれて周囲に回転しながら飛び出してくる
554:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/01 23:26:24.68 WX4wSthZ
電磁気もわからんのに電磁波が好き
555:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/02 09:59:17.60
ライダーはリー群、微分形式が出てくるな、困ったもんだ
556:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/02 18:03:24.73 FHksdr5Z
正電荷ｑと正電荷ｑを2Rはなしておき中央に正電荷Δqを置く
中央の正電荷を片側にｘずらすと中央に戻すようにF=kΔqq*4Rx/(R^2-x^2)^2がはたらく
このとき正電荷ｑ二つが消え中央に負電荷-q'が生成したとすればkΔqq'/x^2=kΔqq*4Rx/(R^2-x^2)^2 q'=-4qRx^3/(R^2-x^2)^2（これはΔqが０に漸近しても変わらない
lim[ｘ→0] -4qRx^3/(R^2-x^2)^2＝-4q*(x/R)^3 q'= -4q*(x/R)^3
q'= -4q*(４πx^3/3)/(４πR^3/3)
同極の二つの電荷の距離をたもって移動させると中央に逆の電荷が生じる
557:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 01:09:32.59
電子が電磁波となりわずかに移動しまた電子に戻る 電子が移動したように見える
完全に空間に対して静止した際電子内部に流れる時間を１とすれば
電子が電磁波に代わる際 周囲の時間を1+i倍し 電磁波が電子に代わる際 周囲の時間を1-i倍する
つまり運動する電子は周囲の時間を２倍に加速させる
完全に静止した状態の電子質量エネルギーがE 運動後再び静止した電子質量エネルギーがE'
E/(1+i)=hν ｈν/(1-i)=E' E'=(1/2)*E 電子が運動して静止すると質量が半分になる
558:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 11:36:37.80
ラグランジアンの中の場２次の項が質量項としての意味を持つとされていますが、
４次や６次の項は何故、質量項としての意味を持たないのですか？
ポテンシャルカーブの底からズレるためにエネルギーを必要とすると言うことが、
即ち素粒子が質量を持つと言うことでるのなｔら、場の４次や６次の項でも同じことに
なると思えるのですが。
559:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 11:45:27.41 yLdBLixM
それ相互作用に効くだけだろ
560:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 12:03:05.18
>>558
これでも読んで
URLﾘﾝｸ(osksn2.hep.sci.osaka-u.ac.jp)
561:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 12:08:29.09 yLdBLixM
その資料、質問と関係ないじゃねーかｗ
562:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 12:22:05.39
>>559
真空状態からズた状態に励起するために必要なエネルギーは２次の項の分だけでなく、
４次、６次の項に対応する分も必要なはずですが、その合計がそのまま場の静止エネルギーＥ
になるなら、励起された場はＥ＝ｍｃ^2の関係で決まる静止質量ｍを持つように思えるのですが。
563:やんやん ◆yanyan//jacp
13/12/04 12:28:23.80
>>558,562
mass termは真空からズレるとかそんなの関係なくて、
プロパゲータを計算したら2次の項が分母にくるってだけの話。
プロパゲータはファインマンダイアグラムにおける線だけれど、
線の端点は2つでしょ。それが2次の項で決まるってこと。
564:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 12:33:02.98
濡れ場の目子筋論 Part69
565:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 12:57:24.45
>>563
なるほど。
これで疑問が氷解しそうです。
解説ありがとうございました。
566:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 14:37:27.67
ほんまかいな、ちゃんちゃん
567:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 14:40:39.09
>>561
>>558は自発的対称性の破れがわからいということだろう
568:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 15:03:08.35 yLdBLixM
>>567
どこをどう読めばそういう結論になるんだよｗ
569:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 15:53:25.40
>>568
>即ち素粒子が質量を持つと言うことでるのなｔら
素粒子が質量を持つ理由を聞いてるんだろう
570:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 16:44:36.09
>>563
標準モデルで質量項が偶数冪で最高次の係数が正で最小値の近傍でがこれと同じなら同じ質量を与えるてこと？
URLﾘﾝｸ(einstein-schrodinger.com)
571:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 17:07:00.49 yLdBLixM
>>569
とりあえず場の理論以前に日本語を勉強してから出直してきましょうね
572:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/04 18:00:57.16
>>571
馬鹿はいいって、さようなら
573:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/05 01:04:11.04
ある一点に左右から電磁波を流すとき電磁波の速度はＣで左右に抜けていくが
この一点に質量Mを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)になり
質量Ｍを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)になる
質量周囲では電磁波の速度が変わるため質量近傍におかれた質量に流れる時間は遅れる
正電荷qから見て
この一点に点電荷qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC-√(2kq/R)になり
点電荷qを通過して質量から離れていくときはC+√(2kq/R)になる
この一点に点電荷-qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2kq/R)になり
点電荷-qを通過して質量から離れていくときはC-√(2kq/R)になる
574:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/05 08:17:35.34
>>569
最近ヒッグスのニュースがよくメディアに取り上げられてたから、
中学生が、質量って聞いてヒッグスって脊髄反射しちゃったんだな
575:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/05 08:43:08.41
>>574
馬鹿はいいよ^4-m*素人^2=馬鹿はいらない^16-...-m*アホ^2
576:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/05 15:13:50.20
ある一点に左右から電磁波を流すとき電磁波の速度はＣで左右に抜けていくが
この一点に質量Mを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)になり
質量Ｍを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)になる
質量周囲では電磁波の速度が変わるため質量近傍におかれた質量に流れる時間は遅れる
質量Mの正電荷qから見て
この一点に質量Ｍの点電荷qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)-√(2kq/(MR))になり
点電荷qを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)+√(2kq/(MR))になる
この一点に質量Ｍの点電荷-qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)+√(2kq/(MR))になり
点電荷-qを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)-√(2kq/(MR))になる
[C+√(2GM/R)-√(2kq/(MR))]*[C-√(2GM/R)+√(2kq/(MR))]=C^2-(√(2GM/R)-√(2kq/(MR)))^2
[C+√(2GM/R)+√(2kq/(MR))]*[C-√(2GM/R)-√(2kq/(MR))]=C^2-(√(2GM/R)+√(2kq/(MR)))^2
√{C^2-(√(2GM/R)-√(2kq/(MR)))^2}*(1/C)が質量Ｍで電荷qのそばに同じ極の電荷がおかれたとき同じ極の電荷に流れる時間
√{C^2-(√(2GM/R)+√(2kq/(MR)))^2}*(1/C)が質量Ｍで電荷qのそばに異なる極の電荷がおかれたとき異なる極の電荷に流れる時間
つまり互いに同じ極の電荷を近づけたときのほうが互いに逆の極を近づけたときより流れる時間が速い
577:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/05 17:47:00.03
独自すれを立てる知恵もなし 詠み人知らず
578:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/06 13:02:13.05
空間が質量に飲まれるさいエネルギーhXの電磁波になるとする
MC^2=2hX （中に飲み込まれる空間が電磁波になり回転する
2X/(1-v^2/c^2)-2X=2(v^2/c^2)*X （移動すると2h(v^2/c^2)*Xだけエネルギーが増加
ν=(v^2/c^2)*X （νだけの振動数の電磁波を浴びたとみなせる
MC^2+hν=MC^2/√(1-2ｈν/MC^2)
MC^2+hν=MC^2/√(1-ν/X) MC^2+MV^2/2=MC^2/√(1-v^2/c^2)
ν/X=v^2/c^2
579:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/06 14:23:15.14
電場E1と電場E2が重複すると√((E1)^2+(E2)^2)の電場になるとする
磁場H1と磁場H2が重複すると√((H1)^2+(H2)^2)の磁場になるとする
h√(X^2+ν^2)=hX/√(1-ν^2/X^2)
Eの電場を(1/2)Eと（1/2)Eの重複した束だとする
√{ [(1/2)E+X]^2+[[(1/2)E-X]^2 }=√( (1/2)E^2+2X^2)
つまり電場間でエネルギーのやり取りがされると全体としてみて増加する
二つの質量ｍの電子かんでｈνがやりとされると
√[(mc^2+ｈν)^2+(mc^2-ｈν)^2]=√[2(mc^2)+2(ｈν)^2]
ｈν=mc^2の電磁波エネルギーを常にやり取りしているため２mc^2に見える
580:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/07 14:43:19.70
x^2-y^2=s ｓが素数の時(√s<x<(s+1)/2)の範囲において第一象限で格子点を通らない
(x+iy)^2=s+2ixy
{ √[x^2+y^2]*e^(i*arctan(y/x)) }^2 = √[s^2+4(xy)^2]*e^(i*arctan(2xy/s))
√[x^2+y^2]=√[s^2+4(xy)^2] x^2-y^2=s
e^(i*2*arctan(y/x))=e^(i*arctan(2xy/s))
2*arctan(y/x)=2Aπ+φ
arctan(2xy/s)=2Bπ+φ
2*arctan(y/x)-arctan(2xy/s)=2(A-B)π
Sに整数を代入し上記の指揮を満たす整数ｘと整数ｙが(√s<x<(s+1)/2)と(0<y<(s-1)/2)に存在しない時Ｓは素数
常にＡ＝Ｂなので合同のみを考慮する
2*arctan(y/x)=arctan(2xy/s)
tan[2*arctan(y/x)]=2xy/s
s=2xy/tan[2*arctan(y/x)] (√s<x<(s+1)/2) (0<y<(s-1)/2)の範囲の整数を左の式に代入し
Sが整数とならなければＳは素数
s=2xy/tan[arctan(y/x)+arctan(y/x)]
tan[arctan(y/x)+arctan(y/x)]={tan[arctan(y/x)]+tan[arctan(y/x)]}/{1-(tan[arctan(y/x)])^2}
{tan[arctan(y/x)]+tan[arctan(y/x)]}/{1-(tan[arctan(y/x)])^2}=2(y/x)/{1-(y/x)^2}
s=2xy/[2(y/x)/{1-(y/x)^2}] s=x^2-y^2
2*arctan(y/x)=arctan(2xy/s)
2*arctan√[1-(s/x^2)]=arctan{ 2*x^2/s*√[1-(s/x^2)] }
s/x^2=tとおいて
2*arctan√[1-t]=arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
ｓに任意の数を代入し範囲でtを動かしたとき式を満たさなければ素数
dy/dt=-1/((2-t)*√[1-t]) dy/dt=-(2√(1-t)-t)/(t-2)^2
581:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/07 19:42:26.64
なにをしても厨房レベル
582:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/08 01:03:40.97
sに任意の整数を代入する
√sから(s+1)/2の間の任意の整数をxとする
2*arctan√[1-(s/x^2)]≠arctan{ 2*x^2/s*√[1-(s/x^2)] }
これがすべてのｘについて成り立つときｓは素数
s=15とする
√15<4<8 x=4を代入する
2*arctan√[1-(15/16)]=arctan{ 2*16/15*√[1-(15/16)] }
2*arctan(1/4)=arctan(8/15)
arctan(8/15)=28.072486935852957
arctan(1/4)=14.036243467926479
2*arctan√[1-t]≠arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
を満たさないt=15/16が存在してしまうため15は非素数
s=11とすると
√11<x<6の範囲においてこれを満たすxがない
2*arctan√[1-t]≠arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
つまりこの式を完全に満たすため11は素数
583:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/08 22:35:28.09
リアル基底
584:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/09 18:01:41.01
2*arctan√[1-t]≠arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
√[1-t]=x
arctanx=(1/2)*arctan{2x/(1-x^2)}
x^6-y^6=sとおく
(x+iy)^6=s^6+6ix^5y-15x^4y^2-20ix^3y^3+15x^2y^4+6ixy^5
(x+iy)^6={s^6-15x^4y^2+15x^2y^4}+i*{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}
e^[i*6arctan(y/x) ]=e^[i*arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{s^6-15x^4y^2+15x^2y^4}]
6arctan(y/x)=arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{s^6-15x^4y^2+15x^2y^4}
6arctan(y/x)=arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{[x^6-y^6]^6-15x^4y^2+15x^2y^4}
6arctan(y/x)=3*arctan{2(y/x)/(1-(y/x)^2)}
3*arctan{2(y/x)/(1-(y/x)^2)} =arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{[x^6-y^6]^6-15x^4y^2+15x^2y^4}]
底辺が{[x^6-y^6]^6-15x^4y^2+15x^2y^4}で高さが{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}の直角三角形の仰角を３等分にした角度はarctan{2(y/x)/(1-(y/x)^2)}
585:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/10 14:11:53.25
マンドルの難易度でSI単位系のものってないですかね？
586:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/10 15:53:45.44
>>585
これか、次元解析するか
URLﾘﾝｸ(www.tuhep.phys.tohoku.ac.jp)
587:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/10 17:59:47.08
>>586
ありがとうございます
588:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/11 13:25:53.08
４元ベクトルを普通のベクトルに直して計算するのたいへん、なれればそのまま計算できるのかな
589:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/12 01:08:15.44
E*e^(i(π/4))の電場が飛び交っている
E*e^(i(π/4-a))の一方向に電場が飛ぶときその電場に重なるように逆向きにE*e^(i(x+a))の電場が飛ぶ
{(1/2)ε{E^2*e^(2i(π/4-a))+E^2*e^(2i(π/4+a))}+εE^2の静電場エネルギーが現れる
電場を放つ物体には虚数の電場が飛び込むためエネルギーの総量は同じ
(1/2)εE^2{(i+a)^2+(i-a)^2} a=E'/(√2E)
電磁波=√(電場^2+磁場^2)
H=E√(μ/ε)
hν=E√(1+μ/ε)
ｈν=H√(ε/μ+1)
E=H√(μ/ε+1)/√(1+μ/ε)
√[(8.85418782 *10^-12)/(4π*10^?7) +1]/√[1+(4π*10^?7)/(8.85418782 *10^-12)]
590:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/12 15:49:30.68
E*(icos0+sin0) の電磁波を物体は常に外部に照射する
E*(icosφ+sinφ)に変化したとき実部Esinφがhνとして人間から電磁波に見える
φ→0のとき Ｅφ=hν
Δｍの質量を電磁波に変えて外に出す
mc^2=Ei mc^2-Δmc^2＝E*icosφ
Ei(1-cosφ)=Δｍc^2
Ei(2*(sinφ/2)^2)=Δｍc^2
Ei(φ^2/2)=Δｍc^2
i(hν)^2/(2E)=Δｍc^2
ｈνを質量mに照射すると渦になり-1/(mc^2)*με(hν)^2/2の質量に代わる
-1/(mc^2)*με(imc^2)^2/2=m/2
つまり質量m内部ではm/2が随時外部から浴びる虚数電磁波により生成されておりm/2が随時虚数電磁波として外部に抜けていく
591:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/12 22:54:13.66
シュレーダーてどこからまじめに読んだらいいのだろうか、ふー
592:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/13 08:08:35.88 bs8E8ikl
あれ一冊でかなりの基本部分はフォロー出来るんだから最初からまじめに読んどけ。
593:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/13 09:10:55.67
基本か、先はながいな
594:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/13 09:31:32.32
濡れ場の目子筋論 Part69
595:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/13 10:01:01.68
今日も大手町OCNからの書き込み
596:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/13 20:24:47.62
虚数電磁波が空間をただよっており
局所てきに渦をなし電子になる
つまり虚数電磁波により質量は形を維持する
人間からみた電磁波は虚数電磁波が実数性をおびたもの
実数電磁波を照射すると質量がばらばらにふっとぶのは
実数電磁波により分子運動が激化したためではなく
虚数電磁波が実数電磁波に一部かわったために質量に照射される虚数電磁波が減少したため
597:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/14 02:31:50.41
質量ｍにｈνを照射すると一部が吹っ飛び
mc^2+(-1/(mc^2)*με(hν)^2/2)=mc^2-(hν)^2/(2mc^2)の質量エネルギーになる
mc^2/√{1+(hν)^2/(mc^2)^2}=mc^2-(hν)^2/(2mc^2)
質量にiνの振動数の電磁波が吸収されまた質量からiνの振動数の電磁波が放出されているとき
吸収する瞬間の質量エネルギーと放出する瞬間の質量エネルギーが等しい
k/(mc^2+iｈν)=(mc^2-ihν)/k
598:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/14 05:50:56.89
人間には明らかに区別できるのにNGワードには指定できないっておもしろいね
599:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/14 13:55:46.95
つNGEx
600:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/14 14:21:45.37
電磁波と素数でOKだろう
601:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/14 17:16:42.32
Esinx+Eicosx=ｈνx+Eicosx
Esiny+Eicosy=ｈνy+Eicosy
ｈνをmに照射すると質量エネルギーが√((mc^2)^2-(ｈν)^2)になる
ｈνとｈｆを重複させるとｈ√(ν^2+f^2)になる
ｈνとｈｆをmに照射すると質量エネルギーが√((mc^2)^2-(ｈ√(ν^2+f^2))^2)になる
質量ｍに照射できる最大光エネルギーはｍｃ＾２
質量ｍからはｍｃ＾２（icosx+sinx)のエネルギーが放出されている
普段はｘ＝０なのでｍｃ＾２*icos0が放出されている
光エネルギーを物体が照射し始めるとｘ>0になり質量を犠牲に光をはなつ
重力を生むのはｍｃ＾２*icos0*1/(4πR^2)の虚数エネルギー
実数エネルギーは物体をばらばらにし虚数エネルギーは物体を結合させる
602:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/14 22:42:51.35
ゼータ関数ξ(s)=ΠP^s/{P^s-1} s=1/2+i*xのときξ(s)=0になる
s=e^(iθ)/(2cosθ) とおける
e^(iθ)/(2cosθ)=e^iθ/{e^(iθ)+e^(-iθ)}
e^iθ/{e^(iθ)+e^(-iθ)}=1/{(1+e^(-iθ))*(1-e^(-iθ))}
s=1/{(1+e^(-iθ))*(1+e^(-iθ/2))*(1+e^(-iθ/4))*(1+e^(-iθ/8))*(1+e^(-iθ/(16)))・・・・・*(1+e^(-iθ/2^n))*(1-e^(-iθ/2^n))}
ξ(θ)=Π1/{1+e^(-iθ/(2k))}
603:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 20:47:15.06 +rRePsoD
URLﾘﾝｸ(rfi.a.la9.jp)
お世話になります。
私、責任者の加茂と申します。以後、宜しくお願い致します。
URLﾘﾝｸ(www.karilun.com)
浪速建設様の見解と致しましては、メールによる対応に関しましては
受付しないということで、当初より返信を行っていないようで、今後につい
てもメールや書面での対応は致しかねるというお答えでした。
URLﾘﾝｸ(www.karilun-yao.com)
このように現在まで６通のメールを送られたとのことですが、結果一度も
返信がないとう状況になっています。
私どものほうでも現在までのメール履歴は随時削除を致しております
ので実際に１１通のメールを頂戴しているか不明なところであります。
弊社としましても今後メールでのやり取りを差し控えたく、浪速建設様
と同行の上でお会いさせていただきたい所存です。
URLﾘﾝｸ(rfi.a.la9.jp)
604:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 23:11:41.63
Peskinの３章は、ローレンツ群は無限小生成演算子でこう書ける、と書いてほしかった。
孫引きでよーやくわかった。リー群も予備知識に必要とは書いておいてくれ。
605:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 23:23:08.92 4B/1XMCm
.／￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣
| 鍋の季節になりました。
| ＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿
|／
（ ） ／￣￣￣￣￣￣￣￣￣
（ ） ∧））∧ （ ） | みんなで寄せ鍋だよ。
( ) （・∀・ ）( ) ＜＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿
∧＿∧ と[ ヽy/ ,） ∧ ∧
（ ´∀） ∈ニ三ニ∋ (゜@ ) ＜￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣
/ 」つ∧ ∧pニ=-" と_）￣ヽ .| いろんな味がある方が楽しいぞゴルァ。
（／ ( *) ／j---ノ ＼＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿
,/￣￣￣/￣￣フ￣￣ヽ、`>
ー──ノ＿＿,ゝ──'"
606:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 23:35:52.51
ゴールドシュタイン、ジャクソン、シッフ、どれがいい
607:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 23:41:24.63
ブジョルケン&ドレルが抜けてた
608:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 23:45:00.67
ゴールドメコスジン、釈尊、シッコ、どれがいい
609:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/15 23:56:34.96
大手町OCN
610:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/16 01:30:23.78 Ri0pPQwQ
≡ ∧＿∧ .∧＿∧
≡（メ ｀凶´）⊃ ）..Д｀）
≡/つ.. /. ⊂ ⊂/
611:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/16 19:08:30.65
静止状態でEicos0が物体には照射されており
速度vで運動するときEsin(v/c)+Eicos(v/c)
Esinx+Eicosx=ｈν+Eicosx
Eicosx=Ei*(1-[2sin(x/2)]^2)
Eicosx=Ei*(1-x^2/2)
Ei=mc^2 x=v/cとすれば
Eicosx=mc^2-mv^2/2
Esinx+Eicosx=Ex+(mc^2-mv^2/2)
-(mc^2)^2=(Ex)^2-(mc^2-mv^2/2)^2
(Ex)^2=-(mcv)^2+(mv^2)^2/4
E(v/c)=-i/2*(mv)*√[4c^2-v^2]
E/c=-i/2*m*√[4c^2-v^2]
Ei=mc/2*√[4c^2-v^2]
mc/(2i)*√[4c^2-v^2]{
612:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/16 21:18:20.02 32QycjMj
独自理論を論文にして、arXiv.org に投稿して拒絶された論文を救ってくれる
サイトがあります。皮肉って名前を逆綴りの名称にしている viXra.org なる
アーカイブです。2ちゃんで独自理論を主張する人は英文の論文にしてここに
投稿すれば、関係者の目に触れる機会が多いと考えられるので良いかもしれません。
URLﾘﾝｸ(vixra.org)
613:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/16 21:21:38.88
静止状態でEicos0が物体には照射されており
速度vで運動するときEsin(v/c)+Eicos(v/c)
x→0のとき sinx=xなので
Esin(ix)+Eicos(ix)=ｈν+Eicos(ix)
Eicos(ix)=Ei*(1-[2sin(ix/2)]^2)
Eicosix=Ei*(1+x^2/2)
Ei=mc^2 x=v/cとすれば
Eicos(ix)=mc^2+mv^2/2
Esinix+Eicosix=Eix+(mc^2+mv^2/2)
-(mc^2)^2=(Eix)^2-(mc^2+mv^2/2)^2
(Ex)^2=-[(mcv)^2+(mv^2)^2/4]
E(v/c)=-i/2*(mv)*√[4c^2+v^2]
E/c=-i/2*m*√[4c^2+v^2]
Ei=mc/2*√[4c^2+v^2]
-imc/2*√[4c^2+v^2]*{Esin(ix)+Eicos(ix)}=hν+mc^2
e^(-x)=e^(i*(ix))=cosix+isinix
e^(-(π/2-x))=e^(i*(i(π/2-x)))=sinix+icosix
e^(i*(i(π/2-x)))=sinix+icosix
放射性物質はe^-xにしたがって減少するが質量が電磁波に代わって行っているため減少する
614:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/16 22:20:43.45
>>604
回転群と角運動量、スピンは「学部レベルの古典力学と量子力学」に含まれてるんでは
615:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/16 22:53:33.90
>>614
まあシッフを読んでることが前提になってるからそうなんだろうけど
スタンフォードの伝統かどうかは知らんがその本読んでも孫引きになるだけだが
616:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/17 08:07:50.38 Pm7zuUrz
アーカイブに拒絶されることなんてあるんだｗ
かなりフリーダムだと思ってたんだが
617:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/17 10:30:58.25
いつからか変なドメインからの投稿は2人から
認証が必要になったんだっけ？
618:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 01:43:01.05
π^2/6=(4/3)*(9/8)*(25/24)*(49/48)*(121/120)*(169/168)*・・・(P/(P-1)*P/(P+1))・・・
π^2/6*X=P^2/(P^2-1)とする XはP以外のゼータ関数の成分の積の逆数
π^2/6*X＞１なので P^2=(Xπ^2/6)/{(Xπ^2/6)-1}
P=1/√{1-6/(Xπ^2)}
Xが極大の時P≒1+3/(Xπ^2)
1/X=(3/4)*(π^2/6)のとき P=13/4
1/X=(8/9)*(π^2/6)のとき P=31/9
1/X=(48/49)*(π^2/6)のとき P=233/49
619:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 02:18:10.22
Σ(1/n^s)=Π(p/(p-1))なので
Σ(1/n^s)から分母が素数xをふくものをすべて除くと[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Σ(1/n^s)-{1/x+1/(2x)^s+1/(3x)^s)・・・}=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-{1/x^s+1/(2x)^s+1/(3x)^s)・・・}=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-(1/x^s){1/1^s+1/(2)^s+1/(3)^s)・・・}=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-(1/x^s)*Π(p/(p-1))=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Σ(1/n^s)から分母が素数xと素数yをふくものをすべて除くと[(x^s-1)/x^s]*[(y^s-1)/y^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-[(1/x^s)+(1/y^s)]*Π(p/(p-1))=[(x^s-1)/x^s]*[(y^s-1)/y^s]*Π(p^s/(p^s-1))
620:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 17:16:21.01
Σ(n^s)=1^s+2^s+3^s+4^s+・・・・・
- 2^s*Σ(n^s)=2^s+4^s+8^s+16^s+・・・・・
(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+3^s+5^s+7^s+9^s+11^s+・・・・
(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+3^s+5^s+7^s+9^s+11^s+・・・・
3^s*(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+3^s+5^s+7^s+9^s+11^s+・・・・
(1-3^s)*(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+5^s+7^s+11^s+13^s・・・・
1/Π(1-P^s)*Σ(n^s)=1
Σ(n^s)=(1-2^s)*(1-3^s)*(1-5^s)*(1-7^s)*(1-11^s)*・・・・・(1-P^s)
Σ(n^s)>0ならば右辺の式は正になるため素数は偶数個ある
621:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 17:33:09.53
>>620
せいぜい頑張れよ
ｽﾚﾘﾝｸ(saku板)
622:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 18:41:57.18
おれ文系のバカだけど、昨年ヒッグスボソン発見！のニュースで興味持って
色々なポピュラーサイエンス本読んでいくうちに、ブチ当たったのが場の量子論。
ヒッグス場にエネルギーを集中するとヒッグス粒子が「励起」するってことはわかった
んだが、それ以上進むの無理だったｗ ヒッグス粒子が空間に充満しているわけ
じゃなかったんだね。
で、理系のみなさん、マジで勉強して宇宙というか時空の謎を解いてノーベル賞
もらうような学者・研究者になってくれ！マジで応援する！
おれ２ちゃんでこんな恥ずかしいこと書いたの初めてだよｗ
623:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 18:46:26.76
また頭悪そうなこと書いちゃったな。
真空というか空間というか、とにかくエネルギーを集中させるとヒッグス粒子が
励起してヒッグス場の存在がほぼ確実になった、というのが正しいか。
とにかく理系のみんなは頑張ってくれ！
624:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/18 22:15:09.76
Peskinは三章で一旦落ち、柏、マンデル、田代、山内で鍛えてくる
戻ってこれるだろうか
625:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/19 14:21:43.99 gZ9wxDVs
祝！！！
12月24,25,26,27日19:00～19:50,NHK BS1
神の数式 完全版；単純計算で情報量2倍
626:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/19 17:00:13.83
つまんねーよ、見せる工夫がない、BBCに外注すればいいのに
627:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 17:15:31.37
ネーターの定理の導出でわかりやすいのありますか？
628:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 18:42:42.87
これがわかりやすいよ
URLﾘﾝｸ(hyropom.web.fc2.com)
URLﾘﾝｸ(hb3.seikyou.ne.jp)
629:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 20:34:21.71
>>628
ありがとう
630:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 22:04:05.86
導出・例はそれで良いが、ネーターの定理が↓には簡潔にまとめられている
URLﾘﾝｸ(scphysblank.tubakurame.com)
URLﾘﾝｸ(scphysblank.tubakurame.com)
631:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 22:43:23.80
>>630
まいど
632:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 23:22:55.82
場の量子論スレで聞くくらいだから場の理論に対するネーターの定理かと思ったら、
ただの解析力学のネーターの定理かよ。
わざわざここでやるなよ。解析力学スレへ池
633:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/24 23:27:18.47
>>632
わりい、せっかく教えてくれたら
エネルギー運動量テンソルの導出が知りたかった
634:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 11:00:21.18
それは相対性理論スレだよ
635:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 11:11:59.46
あ、しらねーな
636:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 11:18:34.31
>>627
自力で解決するようがんばります
637:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 12:06:42.34
先ずは、量子力学を正しく理解する
URLﾘﾝｸ(homepage2.nifty.com)
次は、テンソルを正しく理解する
URLﾘﾝｸ(teenaka.at.webry.info)
URLﾘﾝｸ(teenaka.at.webry.info)
そして、場についての「対称性と保存則」を正しく理解する
URLﾘﾝｸ(osksn2.hep.sci.osaka-u.ac.jp)
URLﾘﾝｸ(cms.phys.s.u-tokyo.ac.jp)
638:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 12:50:05.24
>>637
最後の二つだけありがとう
639:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 13:19:34.12
>>635
訂正 失礼でした。
ネーターの定理にでてくる二階のテンソルの呼び名は次のように呼ばれているようです。
ストレス・エネルギーテンソルまたはエネルギー・運動量テンソル
エネルギー・運動量ストレステンソル
（正準）エネルギー・運動量テンソル
640:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 15:23:23.08
量子論の場でのネーターの定理なら
URLﾘﾝｸ(www.tuhep.phys.tohoku.ac.jp)
基礎になる数学は微分形式で、これ
URLﾘﾝｸ(www7.ocn.ne.jp)
641:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 15:41:42.84
蛇足だが、量子力学における対称性は、これでネーターの定理ではない
URLﾘﾝｸ(www.sci.u-hyogo.ac.jp)
URLﾘﾝｸ(www.sci.u-hyogo.ac.jp)
642:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 19:47:10.68
>>640
訂正 失礼でした
下記pdfで上の資料にエネルギー・運動量テンソルの式が(116)に
示されている
量子論の場でのネーターの定理なら
URLﾘﾝｸ(hep1.c.u-tokyo.ac.jp)
基礎になる数学は微分形式で、これ
URLﾘﾝｸ(www7.ocn.ne.jp)
643:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 20:19:07.80
ドラフト版だが、22 Continuous Symmetries and Conserved Currents の章
149ページに(22.29)式が出ている
URLﾘﾝｸ(web.physics.ucsb.edu)
644:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/25 23:54:46.38
ネーターの定理は、マンドルでは記述がないが、ぺスキンだとあるから
ぺスキンを読んだ人なら知ってるね
645:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/26 10:23:37.27
>>644
マンデル pp40 (2.49)
646:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/26 14:42:31.13
作用の次元がhである説明が載ってるのてあります？
I=∫Ldx^4 Lはラグランジアン密度
647:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/26 14:55:17.94
>>646
むしろhが作用の次元を持つように定義されたんでは？
648:やんやん ◆yanyan/OOO1R
13/12/26 14:57:02.17
次元解析すればすぐ導かれるやん
649:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/26 16:08:30.93
>>647
なるほど
>>648
それを聞いてるんですが、どうすればよろしいのでしょうか？
650:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/26 20:32:22.44
ラグランジアン密度が [J/m^3] だから
じゃだめなの？
651:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/26 21:01:01.22
>>650
そこをなんとか
652:646
13/12/26 23:37:56.24
SI単位系で、古典力学と同じとして作用=Js=hということでした
ありがとうございました
653:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/29 10:03:07.13
>>272
ナイアって、どこら辺がダメなの？
ちょうど今読んでるんだが
654:ご冗談でしょう？名無しさん
13/12/29 21:53:02.09
QEDの次がQCD、QCDになると急に難しくなるらしい
655:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/11 22:51:02.19
意外と難しい柏、ことよろ
656:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/13 10:16:15.41
＞＞655
ナイアのくりこみの章が終わったら、柏の方をやろうと
思っている
657:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/13 17:29:43.95
>>656
俺はぺスキンから流れ流れて柏、繰り込み群も読んで見たいね
658:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/20 21:10:19.86
相対論的量子力学の基礎的な部分なのですが、
(iγ^μ∂_μ-m)(iγ^μ∂_μ+m)=-(□+m^2)
と書かれますが、左辺はスピノルの行列なので、積の結果は行列になるんでしょうか？
4×4単位行列が右辺にかかると考えてよいのでしょうか？
その時、tr[1/(iγ^μ∂_μ-m)]は、tr[(iγ^μ∂_μ+m)/(p^2-m^2)]となりなますが
分母は行列となってしまうのでしょうか？
659:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/20 21:32:19.64
>>658
>4×4単位行列が右辺にかかると考えてよいのでしょうか？
よい
>分母は行列となってしまうのでしょうか？
単位行列の定数倍の逆行列はどんな行列かと考えれば…
660:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/20 21:58:04.85
>>659
返信ありがとうございます。
分子には単位行列がかかり、分母は定数「p^2-m^2」となるのですか。
tr => (Σ_ab (iγ^μ∂_μ+m)_ab I_ba)/(p^2-m^2)
となり、単位行列が分子に掛かると考えて式展開が必要という理解でいいでしょうか?
661:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/20 23:02:53.81
>>658
横だけど、左辺は4X4行列の積、右辺には単位行列が必要
左辺の計算はガンマ行列の反交換関係だけ
662:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/21 11:02:33.56
ディラック場の四元電流密度のCPT対称性でガンマ行列の転置だけあわない
計算が複雑
663:658
14/01/22 04:29:18.81
まとめとしては、
Σ_abc γ^μ_ab I_bc γ_μ_ca = Σ_ab γ^μ_ab γ^μ_ba
Σ_abc γ^μ_ab γ_μ_bc I_ca = Σ_ab γ^μ_ab γ^μ_ba
と単位行列が分子に掛かっても添字縮約は変化なしなので安心しました。
計算としては暗黙の内に分子側に単位行列が処理されているという事だったんですね。
664:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/30 00:27:17.32
柏ちゃん、グラスマン数の扱いが雑
665:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/30 02:53:36.96
グラスマン数について章１つ割いてまで解説している物理書ってスワンソンぐらいだよな
666:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/30 12:29:18.81
見てみる
667:ご冗談でしょう？名無しさん
14/01/31 10:11:59.53
アルトランドも丁寧な解説が載ってる
668:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/01 17:38:16.39
凝縮系物理における場の理論、だよね
669:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/05 00:31:23.74
経路積分が正純量子化に比べて長所は
・共変性
・計算が比較的簡単
かな、短所はないのかな？
670:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/05 01:10:21.90
個人的にはゲージ理論の共変的量子化の際の
FPゴーストの由来がクリアであることを推したい。
正準量子化じゃ、（辻褄合わせ以外に）なんであんなものを
つける必要があるのかさっぱりわからん。
671:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/05 01:11:20.34
短所は、まぁ、中西さんが語っているでしょう。
素粒子論研究のバックナンバーを探ればあるはず。
672:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/05 01:13:43.49
アノマリーの由来が藤川の方法でクリアになるってのもあるな＞経路積分の利点
673:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/05 17:04:33.57
>>670,672
ありがとう
>>671
ようやく見つけた
URLﾘﾝｸ(ci.nii.ac.jp)
674:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/05 22:00:08.40
>>667
猪木川合が読み終わって次何にしようか迷ってたんだ・・・・・
それいい本？
675:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/07 00:57:55.20
>>674
横だけど、ぺスキンに一度は挑戦すべき、猪木が読めるならスイスイだろ
676:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/07 23:53:16.43
そうかあ
物性脂肪なら必ず読めって言われたし
読もう！
677:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/10 01:27:16.60
門外漢なので、ちょっと初等的な質問。
そもそも場の量子論って、相対論的な要請があって生まれたものなんじゃないの？
物性論にも、場の量子論を使うことは知ってるけど、
相対論は使わないよね。
場を量子化するだけだから、相対論とは直接的には関係がないはずだけど、
それってどういう説明のされ方をされてるわけ？
678:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/10 22:40:14.50
相対論的場の理論=無限粒子系+特殊相対性理論
このうち無限粒子系が物性で使われる
679:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/12 18:40:12.52
フェルミオンの自己エネルギーの積分でtrが出てこないのは、
ボソン伝播関数とフェルミオン伝播関数のループだから、trをとる必要がなく、
真空偏極のループでは、フェルミオン伝播関数のループだからtrをとる必要が
あるという事でしょうか？ (このあたりを丁寧に解説してある文献等あればいいのですが。)
光子-光子散乱の正方形ループの場合はフェルミオンのみだから tr ?
680:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/13 08:46:29.41
ＱＥＤの摂動計算なら次のが詳しい
Bjorken and Drell
Jauch and Rohrlich
681:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/13 08:58:58.03
>>679
フェルミオンのプロパゲーターの両端に
スピノルの脚が割り当てられてると思えばいいよ。
プロパゲーターを繋げる度に繋いだ先端の脚について和を取ることになるので、
ループになったときにちょうどtrになる。
682:やんやん ◆yanyan/OOO1R
14/02/13 09:22:25.09
ビョールケン=ドリルとはまた懐しい教科書だなー
683:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/13 12:01:51.06
>>680
Peskin,その他の和書で勉強していたので、レガシーな文献ですね。
Jauch and Rohrlichの方をちょっと見ましたが、Trは突然のような。
(実際の計算においては>>681の方のように処理していけばいいだけなのですが。)
>>681
そのように理解して計算してました。
Trという記号は便利で、他の脚(群等)についても和を取るという意味で多用されてますね。
記述は楽ですが、読者としては時々、何についてなんだろうと思ったりします。
(文献を参照した時等。)
684:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/13 13:14:28.28
>>683
元々真空期待値を計算してるからトレースがでてくるのだと思うけど
685:やんやん ◆yanyan/OOO1R
14/02/13 14:15:24.55
>>683
真空期待値を計算する時にはトレースは出てくるローカルな足については全て足すと思ってよいと思います．Trの意味はこのループをあらわすダイヤグラムで表現される全ての状態を足す．といったような意味です．
Trの記号が出てこないのは，多分Trわざわざ書かなくても自明だとか，
そんな理由ではないかと．
686:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/13 23:02:47.78 Y61EgWdr
レーシックをしなければよかったと後悔をしている人はいますか？
ＹＡＨＯＯ 知恵袋
URLﾘﾝｸ(detail.chiebukuro.yahoo.co.jp)
ringo1oooさん
1年以上前にレーシックを受け失敗しました。
人に話すと色々聞いて来て辛いので、レーシックの話は絶対しないようにしてます。
ネットも滅多にできません。
だから失敗した人の情報は少ないと思います。
目がちゃんと見えないので仕事は続けられなくなり友人とも疎遠になり普通
の日常生活も送れず、生き地獄のような毎日です。
レーシック受ける前に戻りたいです。
貯金も残り少なくなって来たので自殺するしかないと思ってます…。
失敗してもクリニックは助けてくれないです。
責任逃れしかしません。
687:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/14 00:44:06.05
>>677
場の量子論は生成消滅のある量子論
物性では相対論と関係なく準粒子が生成消滅する
素粒子論では相対論でエネルギーが正負で出て素粒子が生成消滅する
688:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/17 10:11:38.95 sjzgfL6G
JASRACにずっといればよかった
689:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/17 10:27:20.20
濡れ場の目子筋論 Part69
690:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/18 00:37:26.42
相対論的場の理論は高エネルギーまで扱う、物性は低ネルギーを扱いという見方も
691:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/19 18:06:39.66
場の理論の鬼門はフェルミオンだな
692:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/19 18:19:58.27
なんで？
693:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/19 19:28:50.64
天下りのところが多いから
694:ご冗談でしょう？名無しさん
14/02/19 19:31:29.83
なるほど
695:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/01 14:15:22.01
Φ^4理論のファインマンルールで限界か
696:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/08 01:13:14.97
シャッフル上げ
697:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/08 23:44:18.28
柏先生、３点関数の計算は非自明、繰り込み群の方に書いてあった
698:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/15 16:38:03.90
ゲージ場に突入、写経に漸近的に収束しそう
699:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/21 19:38:40.54
生成母関数の導出はマジックを見せられているような気がする
700:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/22 15:54:08.95
いよいよ最終節、自発的対称性の破れ
701:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/24 10:49:46.74
柏さんの本の解説
URLﾘﾝｸ(teenaka.at.webry.info)
まだよく見てないけど、計算のチェックとかには役立ちそう（ちょっとたよりないとこもあるが）
702:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/26 09:01:35.13
約４ヶ月で柏完了、次はぺスキン（再）かな
703:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/27 16:23:17.49
すみません質問です。
ワインバーグの5章3節で
spin one において u^i(0,0) がなぜ
3軸方向に向いている事が immediately なのでしょうか？
704:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/27 19:22:15.13
>>703
本を持ってない人にも通じるように疑問点を書いてみて
705:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/27 19:25:01.86
immediately は副詞だから「向いている事」とイコールで結ばれるはずがない
706:やんやん ◆yanyan/OOO1R
14/03/27 22:14:21.35
>>703
スピンの昇降演算子と可換でないといけないから。
707:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/27 23:26:39.69
エスパーできるんだ
708:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 00:03:51.47
>>706
やんやんさん、レスありがとうございます。
スピンの昇降演算子と可換なら、
なぜ3軸に向いている事が自明なのですか？
709:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 00:04:36.88
>>704
前後の状況が複雑ですので、また定番中の定番本ですので、
手元に持っていらっしゃる方だけに質問させて頂いてます。
710:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 00:17:50.53
エスパーですが、量子力学の話題は・・・
711:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 00:42:26.41
>手元に持っていらっしゃる方だけに質問させて頂いてます
知恵遅れ上がりか
712:やんやん ◆yanyan/OOO1R
14/03/28 02:46:45.68
>>708
スピンの昇降演算子は1軸と2軸方向に成分を持っているので、
これと可換である為には3軸の方向にしかuは成分を持てない。
713:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 07:31:55.99
>>712
やんやんさん、本当にありがとうございます。
２ちゃんで初めて本当に有益なアドバイスを頂ける体験を致しました。
本当に重ねてお礼申し上げますm(_ _)m
僕は量子力学については、ディラックの量子力学の5章までしか読んでなくて
（6章以降も一回だけは読んだ）spinの角運動量のところが確かに
曖昧なままでした。今後また再度出くわす機会があれば
よく復習しておきたいと思います。
その際にはディラックの6章をまず読んでそのあと
↓こちらあたりで補充してみようと思います
URLﾘﾝｸ(www.th.phys.titech.ac.jp)
ついでに恐縮ですが、最後に一つだけかなり物臭さな質問を一言させて
頂いておきたいのですが、(5.3.6)の式において
どの部分のどの演算子の「何が」スピンの昇降演算子と可換なのですか？
かつuはなぜその可換なる演算子の固有ベクトル(？)だったりする事が
(5.3.6)の式からすぐに言えるのですか？
（因みに「（5.3.6）より」という本の記述は誤植かもと思ったのですが）
714:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 07:41:02.22
（みえかよ）
715:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 07:48:42.47
>>713
ワインバーグが言いたいのは
5.3.6のz成分の式でσ=0とすれば左辺0になってuのx,y成分は0だよねってこと
716:やんやん ◆yanyan/OOO1R
14/03/28 09:27:03.16
>>713
失礼、間違えてた。
>>715の言うとおりで、
(5.3.6)のJとしてJ_zをとれば
左辺は0になり、右辺のJ^/mu_\nuはx,y成分が残るから、
左右が等しければu,vのx,y成分は0でなければならない、
ってことです。
>>712の昇降演算子の部分はJ_zと読み替えて下さい。
可換と言ったのは(5.3.6)や(5.3.7)は
角運動量演算子の作用が、
スピンの表現空間を実空間を行き来する写像と可換であるということを
示す式(表現というのはそういうもの)だということですが、
説明が混乱していました。
717:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/28 19:47:54.22
>>715
レスありがとうございます。
ピリッと一言、鋭いご指摘ありがとうございます。
スレにはどうも頼もしい先輩が沢山いらっしゃるようで
とても刺激になります。
本当にありがとう御座いました。
>>716
いえいえ、再度ご丁寧にレスして頂き本当にありがとうございます。
色んな意味で良い刺激になりました。
この質問は「わからなかったら次へ進めない」というたぐいの訳でも
なかったのですが、ついふとお聞きさせて貰った次第です。
これからも、早く初学者のレベルを脱する事が出来るように、
決して焦らず無理に急がず、大いにゆっくり安心して悩んで楽しんで、
場の量子論を勉強して行きたいと思います。
レスくださった先輩方ありがとうございました。
718:ご冗談でしょう？名無しさん
14/03/29 13:59:49.74
ぺスキンを再読してみたがなんととなく同じことが柏に書かれていることが分かった。
しかし、テンソルとリー群がまだ終わってないので手が動かない
719:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/01 21:04:59.91
柏の2冊セットで足りない部分ではQED(柏では付録)と衝突反応だからぺスキンは持っておくべきだと思う。
柏の場合は有効ポテンシャル(エネルギー)であるが、それの応用がないからそれからどうするかが問題。
720:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/03 09:37:23.63
柏厨が一匹で連投してるけどなんなの？
自分のブログでやれよ
空気嫁やカス
721:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/03 18:01:46.57
>>719
ありがとう
>>720
ごめん
722:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/04 09:15:11.34
>>720
訂正
ゴメンカス、ちゃんと保守してから言えや
723:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/04 11:15:18.37
保守？
なにいってんだコイツ
724:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/04 14:55:04.27
δK[Y]/δk(s)
725:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/15 07:30:49.27
「ゲージ場の量子論I」のp110 (42)式で質問があります。
「exp(ψ^{†}_{N+1}ψ_{N+1})」の項がありますが、これはN→∞
とした時に消えているのですが、もしかして積分測度に定数として
組み込んだのでしょうか? それとも展開(1+ψ^{†}_{N+1}ψ_{N+1})
すると「ψ^{†}_{N+1}ψ_{N+1}」の項がうまく処理されるのでしょうか？
726:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/15 08:33:35.44
それ読んだことある人しか回答できないが
727:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 12:33:52.89
素人の質問です：
エネルギー保存則は、核子の間の中間子交換のような場合には、短時間なら
破れても良いと言われていますが、このことと、ファインマン・ダイアグラムの
頂点では４元運動量の保存則が常に成立していることとは相いれないように
思えるのですが、どのように考えれば良いのでしょうか？
728:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 14:18:26.21
>>727
>エネルギー保存則は、核子の間の中間子交換のような場合には、短時間なら
>破れても良いと言われていますが、
素人向けのごまかし表現と考えれば良いのです。
729:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 15:09:48.70
と言うことは、以下の図のように核子が電荷＝０のπ0中間子を放出する場合でも、
頂点で４元運動量の総和＝０が成立していると言うことですか？
核子
↑
↑
↑→→→π0中間子
↑
↑
核子
そうなると、中間子放出後の核子は、放出された中間子の分、エネルギーが減ることになるのですか？
730:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 15:20:30.43
>>729
その核子と核子とπ0中間子の線は、各々外線か内線か、設定を正確に。
731:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 17:34:02.60
仮想粒子の交換関係の場合を考えていましたので、内線です。
732:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 17:44:29.18
>>731
>>730は
・頂点から上にのびる核子の線は外線か内線か
・頂点から下にのびる核子の線は外線か内線か
・頂点から横にのびるπ0中間子の線は外線か内線か
を「各々」正確にと言ってる
733:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 18:19:15.60
私としては、原子核の中で、核子が中間子を交換し合って結合している状況を考えていたので、
この趣旨に沿った状況としては以下のようになると考えられます：
・頂点から上にのびる核子の線が内線
・頂点から下にのびる核子の線も内線
・頂点から横にのびるπ0中間子の線も内線
734:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 18:28:40.73
上記とは別に、遠方から飛んできた二つの核子がすれ違う際にπ0中間子を交換し合った後、
互いに遠方に飛び去ると言う状況についても、解説していただけると嬉しいです。
この場合には以下のようになると思われます；
・頂点から上にのびる核子の線が外線
・頂点から下にのびる核子の線も外線
・頂点から横にのびるπ0中間子の線は内線
735:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 19:56:29.20
両方の端点が頂点だと内線。ループも内線。
片方がソース、片方が頂点だと外線。
端点両方がソースだと外線。(そのまま伝播関数)
736:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/16 20:17:45.24
外線のエネルギー運動量は、想定した状況に合わせて決める。内線のエネルギー運動量は、それと辻褄が合う範囲で任意の値を取りうる。
>>734の例では、他の粒子生成がないとすれば、重心系での核子のエネルギーは散乱前後で変わらない。
737:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/17 00:04:12.97
レスありがとうございました。
まずは、じっくりと味わってみたいと思います。
738:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/22 10:03:38.43
Haag-GLZ展開について調べていたんですが、漸近場φ(x)を基底(完全系)
とできるからという理由でφ(x)のT積で展開してexpにまとめていたので
すが、基底の積「φ(x1)φ(x2)」を新たな基底として展開してみたのを
まとめたという考え方でいいのでしょうか？(基底×基底→基底?)
739:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/22 10:38:06.49
具体的に書かないわからんが、これのこと？
URLﾘﾝｸ(www.kurims.kyoto-u.ac.jp)
740:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/22 23:53:02.53
>>739
Web上でそれと同じものを見ました。9ページのK-T W演算子の定義式です。その
基本的な議論の出発点として「漸近場φ(x)は漸近的完全性の仮定により演算子
としても完全系となすからS行列と演算子φ(y)の多項式の積はφ(x)で展開できて」
(ゲージ場の量子I)とあり、
Σ(1/n!)∫d^4x_1...d^4x_n c_n(x1...x_n y):φ(x_1)...φ(x_n):
と書けるとあったのですが、なぜexp形式の展開にするのかという事と完全系との
関わりが不明瞭です。
741:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/23 09:16:27.01
>>740
1.場の任意の関数はn点関数の和に展開できる（完全性）
2.expを考えるのはフーリエ変換か母関数を考えてるため
2は本をもっていないのでエスパー
742:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/23 16:11:06.69
知らんうちにホントの場の量子論スレになってる！
743:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/23 23:16:45.57
4クォーク荷電粒子が追試でめっかった
ｽﾚﾘﾝｸ(scienceplus板)
744:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/25 08:51:43.73
>>741
2.は後にS行列を導くのにexp形式と汎関数微分形式にしているので納得できます。
1.は演算子積展開(OPE:Wilson)になるという事でしょうか？
OPEによればある完全系(O_i)を用いて演算子は展開(A(x)B(y)=Σc_i(x-y) O_i({x+y}/2))でき、
x≒y極限では、その完全系の次元が低い初めの項が支配的になるとあるので、収束、exp形式で
展開できると。(φ(x_1)..φ(x_n)の積も完全系→基底 ? 1次の完全系はφ(x1)。)
745:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/25 09:28:49.70
>>744
>1.は演算子積展開(OPE:Wilson)になるという事でしょうか？
その用語は知らない。
考えてるフォック空間の基底がn点関数であることが完全性ということ：
フォック空間が全体のヒルベルト空間で、n点関数はその基底
746:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/25 10:41:00.77
>>745
>フォック空間が全体のヒルベルト空間で、n点関数はその基底
Fock基底(生成,消滅演算子から→漸近場φ(x)で今は表示。){1点関数,2点関数,..,n点関数,...∞点関数}(今はn=0,∞)と
いうような基底をとるんですね。(今は∫d^4x内にあり、積分されているが、基底となる。)
今、問題にしている事で、基底に{φ(x1),φ(x1)φ(x2),...,φ(x1)～φ(x∞)}を取る事は理解できた気がします。
その議論の延長上で一般的に演算子が展開できるOPEが関係するのかなと思いました。
(理由としては一般的な完全系を用いて局所演算子の積を展開するため。)
→これも、ただの基底による展開であると言えば、それまでですが。
747:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/25 11:21:06.42
>>746
話が難しくなるので適当に聞いてください。
展開自体はその通りなのだが、場の理論のような無限自由度の場合完全性が成り立つかどうか疑問なのです。
自由場、相互作用場、漸近場の順で場の演算子を考えるけどお互いの関係は一般的は分からない。
相互作用場を自由場の演算子で形式的は展開できるけど、それを足し合わせたものは元には戻らない：
関数をフーリエ展開はできるがフーリエ級数は元の関数とは一致しない。
これは量子力学と違うところです。
748:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/27 09:40:05.38
柏さんの演習 場の量子論を読んだけど、次のGrassmann積分の構成法で
∫dξξ=1 => 最後には虚時間ではないフェルミオン経路積分(一般的)
∫ξdξ=i => 最後には有限温度でのフェルミオン経路積分(柏)
という結果になっていると思うが、この定義(スタート地点)の違い
で2通りの経路積分が導出されたという結論でいいのだろうか。
749:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/27 10:29:37.59
>>748
違うと思うけど、フェルミオンの積分とユークリッド化は別の話
ユークリッド化は時間を虚数時間に変換する
750:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/27 10:51:04.42
>>749
AP:反周期境界条件(フェルミオンの場合)が定義からトレース計算時に自然に出てくれば、
有限温度の場の理論になるって事かなー?
751:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/27 11:52:14.94
>>750
それも違うと思う。
ユークリッド化のメリットはボソンの場合、
1.不変デルタ関数の計算が簡単になる
2.母関数の指数の肩がフレネル積分からガウス積分になる
といったところ、フェルミオンの場合はよくわからん。
752:751
14/04/27 12:16:29.53
補足
境界条件については、最終的に十分大きな領域を考えて境界条件によらない量を考えてる。
有限温度についても同様。
753:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/27 13:47:31.19
>>751
いろいろとありがとうございます。
柏さんの場合はユークリッド化を導入する前に反周期を用いて
フェルミオンの経路積分形式を書いてあり、仰る通り有限温度系
への移行はユークリッド化と同様の事を行えばいいのですが。
(1)Grassmann数を用いた演算の定義は独立してるはず
(2)フェルミオン経路積分(Dirac場)の構築には反周期性は本質的には関係ない(他文献)
(3)柏さんの場合には後のユークリッド化を見込んでの反周期性を取りこみ、後に虚時間にするだけ
だったので、(1)、つまり∫ξdξ=iは(3)の仕込みだと考えたのです。
Grassmann代数の構成には任意性があるので、条件を満たしていればいいだけなので、どこまで(3)に関わっていたのかと。(他の文献とも定義がちょっと違ったので。)
(2)を考えると、得られる形式が虚時間に置き換える一歩手前の有限温度のフェルミオン場経路積分形式なんですよね。
754:ご冗談でしょう？名無しさん
14/04/27 20:27:39.61
>>753
グラスマン数の積分の定式化の比較については他の人に聞いてください
755:ご冗談でしょう？名無しさん
14/05/02 15:24:27.02
>>753
補足
グラスマン数の積分について詳しく書かれているのは>>665,667
756:ご冗談でしょう？名無しさん
14/05/18 16:05:48.47
非可換ゲージ理論でcolor rotationのカレント計算が載っている本や資料等は
ありますでしょうか？
ゲージ場の量子論Iの本でカレントのみが載っているのですが、検算がうまく
できないので他の資料があれば。
757:ご冗談でしょう？名無しさん
14/05/24 11:18:48.21 hZUOICBM
ｽﾚﾘﾝｸ(rikei板:723番)
↑ ↑ ↑ ↑ ↑
758:ご冗談でしょう？名無しさん
14/06/04 20:52:15.34
意味不明な質問だったのね
759:ご冗談でしょう？名無しさん
14/06/09 21:27:08.30
柏さんの演習 場の量子論 って
URLﾘﾝｸ(www.saiensu.co.jp)
> 臨時別冊・数理科学として刊行された前著に新たな問題および最近の参考文献も加えて単行本化．
これだけなんでしょうか？
旧版の演習問題解答にちょこちょこあった誤植なんかは訂正されてるんでしょうか？
例. 2章問題1.1 ハンケル関数の右上添字等
760:ご冗談でしょう？名無しさん
14/06/10 07:53:03.13
>>759
ここはぺスキン厨がうるさいのでこちらへどうぞ
ｽﾚﾘﾝｸ(sci板)
761:ご冗談でしょう？名無しさん
14/06/10 23:25:12.28
誘導ありがとうございます。
そちらで聞いてみます。