04/12/12 00:44:05
ぬるぽ
53:公募情報
04/12/16 15:48:29
URLﾘﾝｸ(www.pref.osaka.jp)
（新）大阪府立大学専任教員募集要項
［ 工 学 研 究 科 ］
１．募集人員
助教授または講師 １名
２．所 属（予定）
工学研究科 電子・数物系専攻 数理工学分野
３．専門分野
応用数理（力学系で記述される自然現象や社会現象に関する数理モデルの数学的解析）
４．担当授業科目（予定）
学 部：工学共通科目ﾉ応用数学Ｉ（常微分方程式）、応用数学II（偏微分方程式）、
数学解析（複素関数論）など
学科専門科目ﾉ電算機計算法（主としてＣ言語によるプログラミング）など
大学院博士前期課程：数値解析学特論など
54:名無しさん＠３周年
04/12/16 18:15:39
桂(笑)桂(嗤)桂(嘲)桂(笑)桂(嗤)桂(嘲)桂(笑)桂(嗤)桂(嘲)桂(笑)桂(嗤)桂(嘲)
55:名無しさん＠３周年
04/12/16 19:53:39
無理無理。
56:ぼるじょあ ◆yBEncckFOU
05/01/13 08:19:50
∧＿∧ ∧＿∧
ﾋﾟｭ.ｰ （ ・３・） ( ＾＾ ） ＜これからも僕たちを応援して下さいね（＾＾）。
＝〔~∪￣￣￣∪￣￣〕
＝ ◎―――◎ 山崎渉&ぼるじょあ
57:山.崎 渉
05/02/22 20:30:02
...これからも僕を応援して下さいね（＾＾）。
━―━―━―━―━―━―━―━―━[JR山崎駅（＾＾）]━―━―━―━―━―━―━―━―━―
∧＿∧
ﾋﾟｭ.ｰ ( ＾＾ ） ＜これからも僕を応援して下さいね（＾＾）。
＝〔~∪￣￣〕
＝ ◎―◎ 山崎渉
__∧＿∧_
|（ ＾＾ ）| ＜寝るぽ（＾＾）
|＼⌒⌒⌒＼
＼ |⌒⌒⌒~| 山崎渉
~￣￣￣￣
∧＿∧
（ ＾＾ ）＜ ぬるぽ（＾＾）
(⌒V⌒)
│ ＾ ＾ │＜これからも僕を応援して下さいね（＾＾）。
⊂| |つ
（＿）（＿） 山崎パン
∧＿∧ ∧＿∧
ﾋﾟｭ.ｰ （ ・３・） ( ＾＾ ） ＜これからも僕たちを応援して下さいね（＾＾）。
＝〔~∪￣￣￣∪￣￣〕
＝ ◎―――◎ 山崎渉&ぼるじょあ
58:山本圭太
06/05/05 20:03:05
うほほー６年もたって５７しか進んでないスレッドってあまりにもかわいそすぎだどー
そんなバナナー
59:偏微分方程式
06/06/25 01:36:17
数値解析のシュミレーション
J(u) = 1/2 * ∫(du/dx)^2 * dx 積分区間[0,1] u(0)=1,u(1)=0.5について
J(u)が最小になるようなuを求めよ。
という問題に対して最小化法のプログラムをもちいて解け
という問題ですがプログラムを教えていただけないでしょうか？
言語はＣです。最急降下法を使うらしいです。
60:名無しさん＠５周年
06/07/01 00:26:36
変分法？
61:名無しさん＠５周年
06/07/20 03:00:53
>>59
U(0)=1
U(]0..1[)=0
u(1)= 0.5
62:名無しさん＠５周年
06/07/24 22:30:20
初歩的な質問なのかも知れませんが、どなたかお教えいただけますか？
3つの式がありまして
Δx = f1(x, y, z)
Δy = f2(x, y, z)
z = f3(x, y)
となっています。
単純な連立常微分方程式および連立非線形代数方程式に関しては
既存の数値計算ライブラリを利用して解けるのですが、上記のように混ざっている場合の解き方がわかりません。
具体的には非線形連立代数方程式に関してはMINPACKのHYBRD関数、
URLﾘﾝｸ(www.netlib.org)
連立常微分方程式に関してはErnst Hairer氏のRADAU5
URLﾘﾝｸ(www.unige.ch)
を利用しています。
HYBRD関数では各変数の出力計算式が高階関数として必要とされるのですが、
上述のように直接にはΔxとΔyしか求められないため、xとyに関しては与えることができません。
そこでRADAU5でxとyの値を求めようとすると、ｚの値が必要となり、
ｚの値を知るためにはzと連立させるべきxとyの値が・・・と、堂々巡りになり、
一体どのように計算手順を踏めばよいのかわからないという状況です。
数値計算とは全く縁の無い分野の人間でして、トンチンカンな質問になっているかもしれませんが、
なにかしらアドバイスをいただけないでしょうか。
どうぞよろしくお願いいたします。
63:名無しさん＠５周年
06/07/25 13:23:06
初期値はー？初期値は貰えたのー？
64:62
06/07/25 14:08:25
>63
はい、初期値は入手可能です。
65:名無しさん＠５周年
06/07/25 17:12:50
#include<stdio.h>
double* f1(double* x,double* y,double* z);
double* f2(double* x,double* y,double* z);
double* f3(double* x,double* y);
int main
{
double x;
double y;
double z;
double* pz;
double* dx;
double* dy;
//初期値x=0.8 y=0.6で
x=0.8;
y=0.6;
for(int i=0;i<30;i++)
{
pz=f3(&x,&y);
z= *pz;
printf("%6.2lf %6.2lf\ %6.2lf\n",x,y,z);
dx=f1(&x,&y,&z);
dy=f1(&x,&y,&z);
x=x+ (*dx);
y=y+ (*dy);
}
return 0;
}
66:62
06/07/25 18:06:28
>65
ありがとうございます。
疑問があるのですが、上述のコードだと
dxおよびdyが現在のx, y, zの値のみから決定されると思われます。
例えば2次のルンゲクッタでは次のステップの中点まで一旦計算を行って
中点における微分値を用いて次のステップまでの全区間の微分値として計算を行うとありました。
とすれば、中点において微分値を計算する際には、上述の例では、
現在のzの値ではなく中点において連立代数方程式を解くことで求められたzの値を利用すべきように思えます。
あるいは、zを境界変数の如く利用して次のステップのx, yを求め、
その後にx, y, z, その他の変数を連立させるという方法を繰り返すことで問題はないのでしょうか？
疑問がうまく表現できていないかもしれませんが、お教えいただけると幸いです。
67:名無しさん＠５周年
06/07/27 12:06:37
＞2次のルンゲクッタ
ルンゲクッタは4次の近似式、と覚えていた。
2次ならホイン法って言ったかな
あれも遂次近似して、最後に2つや3つや4つの値に
重みつけてから平均値求めるんだっけ
68:名無しさん＠５周年
06/07/30 02:15:33
陰解法レス求む！
69:名無しさん＠５周年
06/07/30 15:32:42
ちょっと微分っぽく戻して
dx/dt
=f1(x, y, z)
dy/dt
=f2(x, y, z)
z=f3(x, y)
これらを差分にする
xの数列をx[n-1], x[n], x[n+1]
yの数列をy[n-1], y[n], y[n+1]
zの数列をz[n-1], z[n], z[n+1]
などとおく。
時間差を⊿tとする
前進差分なら
z[n]=f3(x[n], y[n])
x[n+1]=x[n]+⊿t*f1(x[n], y[n], z[n])
y[n+1]=y[n]+⊿t*f2(x[n], y[n], z[n])
これを順次代入し続ければ良い。これは>>65方式。
70:名無しさん＠５周年
06/07/30 15:42:25
で、後退差分なら
z[n]=f3(x[n], y[n])
x[n]=x[n-1]+⊿t*f1(x[n], y[n], z[n])
y[n]=y[n-1]+⊿t*f2(x[n], y[n], z[n])
↓
x[n]-⊿t*f1(x[n], y[n], z[n]) = x[n-1]
y[n]-⊿t*f2(x[n], y[n], z[n]) = y[n-1]
ってやるのが本来で、これを連立方程式の形にして
行列にぶち込んで解きたい所だが、
これじゃ解けないから、f1(x[n], y[n], z[n])を
テーラー展開してf1(x[n-1], y[n-1], z[n-1])と1次
差分項くらいで弄り回す必要が出てくるなあ
やっぱ後退ダメだなｗ
前進でも2次のホイン法あたりで解こう
最後は4次のルンゲクッタ、4次におまけがついた
ルンゲクッタジルでも使うか
71:名無しさん＠５周年
06/07/31 14:50:12
オイラー法
y[n+1]=y[n]+h*f(x[n], y[n])
hが時間差で
ホイン法は、単純な常微分方程式なら
k1=h*f(x[n], y[n])
k2=h*f(x[n] + h, y[n] + k1)
y[n+1]=y[n] + (k1 + k2)/2
これを連立常微分方程式に拡張するのか
f1から出て来た値をぶち込むのがl1 , l2
f2から出て来た値をぶち込むのがm1 , m2
f3は微分方程式じゃないから動かさなくてよろしいｗ
z[n]=f3(x[n], y[n])
l1=h*f1(x[n], y[n], z[n])
l2=h*f1(x[n] + l1, y[n] + m1 , z[n])
x[n+1]=f1(x[n], y[n], z[n]) + (l1 + l2)/2
m1=h*f2(x[n], y[n], z[n])
m2=h*f2(x[n] + l1, y[n] + m1 , z[n])
y[n+1]=f2(x[n], y[n], z[n]) + (m1 + m2)/2
で、この問題だと時間差は1みたいだし、2回計算した平均値で
延々回してるだけじゃんかｗ
72:さとし
06/08/22 14:43:50
ブラジウスの公式 URLﾘﾝｸ(irws.eng.niigata-u.ac.jp)
F'''+(1/2)FF''=0 (境界条件:η=0 F=F'=0 および η=∞ F''=1)
をルンゲクッタで解くとあるんですけど，実際に解くときにF''，F',Fはどのように計算すれば良いでしょうか？教えて下さいm(_ _)m
73:名無しさん＠５周年
06/08/22 18:51:32
>>72
一般的に
x''' + x'' + x' + x = a てな問題は
y0=x
y1=x'
y2=x''
とおくと
y0'=y1
y1'=y2
y2' + y2 + y1 + y0 = a
となって、連立の１階微分方程式となる。
１階微分方程式ならルンゲクッタで熔けるでしょ？
74:48
06/08/23 02:32:04
>>72
73氏に補足でF'(0)が未知の場合、
初期値がルンゲクッタで解くには不完全なので
射的法（シューティング法）で解く方法があります。
75:48
06/08/23 02:34:00
間違えた。F''(0)が未知の時。
76:さとし
06/08/23 21:44:25
>73、74さん
無事解決できました．ありがとうございます．m(_ _)m
77:名無しさん＠５周年
07/06/16 02:20:33
てす
78:山本圭太
07/09/19 02:33:24
なんでこのスレまだ残ってるんだどーｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗｗ
アンモナイト並の綾波だどーｗｗｗｗｗｗ
79:名無しさん＠５周年
07/09/22 02:40:18
ガリレオの相対性原理は間違っていました。元日本物理学会
会長の佐藤文隆教授も昔からそれに気づき、自著に書いてお
られます。以下の文はＧＺＫカットオフに関する記述の一部
です。
ガリレオの相対性原理は「互いに等速運動している系はみな
対等だ」というのです。
・・・・・・・・・・途中略
物理は全部、相対性原理にのっとっているといえます。
・・・・・・・・・・途中略
相対性原理でない考えは、なにか絶対系があるというもので
す。なにか特殊なものがあって、それから見てあれはあっち
に動いている、これはこっちにこう動いていると、相対運動
についてランクづけできるわけです。
ガリレオの相対性原理は、静止と等速直線運動は区別出来な
いという、慣性の法則の一部の結論によって構築されました
が、思考実験によって、400年ぶりに静止と等速直線運動は
力学的に区別出来ることが判明しました。
詳しくはこのサイトをご覧ください。
URLﾘﾝｸ(home9.highway.ne.jp)
80:pd3909b.osakac00.ap.so-net.ne.jp
07/10/04 14:57:58
;
81:名無しさん＠５周年
08/04/09 18:09:51
「常微分方程式 予測子」でぐぐると2件目にココｗ
82:名無しさん＠５周年
09/01/29 11:27:11
>>52
ｶﾞｯ
83:名無しさん＠５周年
09/05/27 22:16:16
>>36
ガッ
84:名無しさん＠５周年
09/07/07 01:30:50
いや～ん！さんっていまどうしてるのだろうか
85:名無しさん＠５周年
09/12/27 05:31:54
初期密度勾配 ρ(x,t=0) = C-|x| に対して
フィックの法則
dρ(x,t)/dt = Dd^2ρ(x,t)/dx^2
を使って密度ρの時間発展を観察したかった。
とりあえず差分近似でシミュってみたけど、
x=0 付近の二次導関数の急峻度が分解能によってザクザク変わって解きにくかった。
ρ(x,t=0)=C-√(1+x^2)とかちょっと解析的な関数で近似して計算するかなぁと思ったけど、
初心に戻って考えるとフィックの法則は単に
「どんどんなめらかになります」っていうだけの式だし、
x=0 付近の些細な形に囚われずに全体のおおよその形は決まって行くはず。
この初期条件ってそれなりの解析解があるのかなぁ、と思いました。
なんかいい方法教えてけれ
86:85
09/12/27 06:42:11
あ、もしかしてフーリエ変換でいけるかも。
Fourier{d/dx} = -iω より
Fourier{dρ(x,t)/dt} = Fourier{Dd^2ρ(x,t)/dx^2} = -Dω^2 Fourier{ρ(x,t)}
Fourier{ρ(x,t)} = exp(-Dtω^2)Fourier{ρ(x,0)}
フーリエ逆変換して
ρ(x,t) = (2Dt)^(1/2)exp(-x^2/(4Dt))*ρ(x,0)
(*は x に関する畳み込み演算)
うわああああ。時間比例する分散をもつガウス分布の畳み込みになるんだ。
これ初期配置どんな形でも解けるじゃん。
っていうかなんか中心極限定理そのままじゃん。
おれはいまはげしく感動しているぞ…
というか、ここまで書けよ、フィックの野郎…
87:85
09/12/27 06:52:52
逆フーリエ変換ちょっと間違ってたな。
ρ(x,t) = (4πDt)^(1/2)exp(-x^2/(4Dt))*ρ(x,0)
つーかフィックの法則・正規分布でぐぐったらいっぱい出てくるわ…
まあ自分で解いて感動できたのでＯＫ
88:85
09/12/27 15:56:48
さらに訂正
ρ(x,t) = (4πDt)^(-1/2)exp(-x^2/(4Dt))*ρ(x,0)
89:名無しさん＠５周年
10/04/17 12:20:43
hoshu